способ определения коэффициента теплопроводности полимеров

Формула изобретения

Способ определения коэффициента теплопроводности полимерных материалов, заключающийся в том, что воздействуют на образец линейным источником тепла, измеряют мощность источника тепла и температуру по линии воздействия, отличающийся тем, что помещают исследуемый материал в виде пластины толщины d с известной площадью сечения S в конденсаторный первичный преобразователь, содержащий два измерительных электрода с одинаковой рабочей емкостью С_р, расположенных по линии распространения тепла на расстоянии l друг от друга, и нагревательное устройство; задают режим нагрева и определяют мощность нагрева Р= UI; измеряют средние квадраты напряжения электрических флуктуаций и диэлектрические характеристики: - диэлектрическую проницаемость и - коэффициент диэлектрических потерь без воздействия внешнего электрического поля и по полученным данным рассчитывают коэффициент теплопроводности



где k - постоянная Больцмана;

₀ - электрическая постоянная;

f - полоса частот;

f - частота измерения среднего квадрата флуктуационных напряжений на зажимах соответственно первого и второго преобразователей;

U, I - напряжение и сила тока нагревателя, задающего поток тепловой энергии.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к измерительной технике и может быть использовано при производстве высокомолекулярных соединений, а также для прогнозирования изменения физических свойств полимеров при различных условиях эксплуатации.

Известны способы определения коэффициента теплопроводности полимеров (см. Годовский Ю. К. Теплофизические методы исследования полимеров. - М.: Химия, 1976, 216 с.), основанные на закономерностях стационарного и нестационарного теплового потока, в общем случае процесс передачи теплоты теплопроводностью в твердом теле сопровождается изменением температуры Т как в пространстве, так и во времени:

Т=f(х, у, z, t), (1)

где х, у, z - координаты точки; t - время.

Уравнения двухмерного температурного поля для режима стационарного:

T = f(x,y); T/t = T/z = 0; (2)

нестационарного:

T = f(x,y,t); T/z = 0, T/t 0. (3)

Уравнение (4)



дифференциальное уравнение теплопроводности (или дифференциальным уравнением Фурье) для трехмерного нестационарного температурного поля при отсутствии внутренних источников теплоты. Оно является основным при изучении вопросов нагревания и охлаждения тел в процессе передачи теплоты теплопроводностью и устанавливает связь между временным и пространственным изменениям температуры в любой точке поля. Здесь с_р - удельная теплоемкость, - плотность.

Главный недостаток стационарных методов является длительность установления необходимого теплового режима при каждой заданной температуре. Существующие нестационарные методы имеют одно существенное ограничение - теория этих методов предполагает слабую зависимость теплофизических характеристик от температуры. Последнее ограничивает применение нестационарных методов в области фазовых и релаксационных переходов полимеров.

Наиболее близким техническим решением к изобретению является способ определения теплопроводности материалов (см. А.с. СССР 1392475, кл. G 01 N 25/18), заключающийся в том, что воздействуют на образец линейным источником тепла, измеряют мощность источника тепла и температуру по линии воздействия в 2 момента времени. Коэффициент теплопроводности рассчитывают по формуле:



Q - линейная плотность мощности источника, Вт/м; T₁, T₂ - термодинамические температуры, соответствующие времени измерения ₁, ₂; b - скорость разогрева.

Недостаток метода - нечувствительность к релаксационным процессам, происходящим в исследуемом образце.

Техническим результатом изобретения является повышение информативности результатов определения коэффициента теплопроводности.

Сущность изобретения состоит к том, что помещают исследуемый материал в виде пластины толщиной d с известной площадью сечения S в конденсаторный первичный преобразователь, содержащий два измерительных электрода с одинаковой рабочей емкостью С_р, расположенных по линии распространения тепла на расстоянии l друг от друга, и нагревательное устройство; задают режим нагрева и определяют мощность нагрева Р=UI; измеряют средние квадраты напряжения электрических флуктуаций и диэлектрические характеристики: - диэлектрическую проницаемость и - коэффициент диэлектрических потерь без воздействия внешнего электрического поля и по полученным данным рассчитывают коэффициент теплопроводности :



где k - постоянная Больцмана, ₀- электрическая постоянная; f - полоса частот; f - частота измерения среднего квадрата флуктуационных напряжений на зажимах соответственно первого - и второго - преобразователей; , - диэлектрические проницаемость и коэффициент потерь в месте размещения первичных преобразователей; U, I - напряжение и сила тока нагревателя, задающего поток тепловой энергии.

Предложенный способ поясняется следующей блок-схемой, представленной на чертеже. Образец 1 помещается в первичный измерительный преобразователь, состоящий из потенциальных электродов 2 и 3, нагревателя 4, электромагнитного экрана 6. Нагреватель подключен к блоку питания 5, напряжение на выходе которого контролируется вольтметром 8, сила тока - амперметром 9. Средний квадрат напряжения электрических флуктуаций определяется селективным вольтметром 7. Ключ К служит для выбора электрода.

Основные теоретические положения изобретения заключаются в следующем. Поместим полимерный диэлектрик в виде пластины толщиной d в двухэлектродный конденсаторный измерительный преобразователь с дисковыми электродами. Электроды располагают друг от друга на расстоянии l. Такой объект является шумящим двухполюсником, для которого в состоянии равновесия в области частот hf<<kT: где h - постоянная Планка, может быть получено выражение для среднего квадрата напряжения на каждом из его потенциальных электродов (см. Высокомолекулярные соединения, сер. А, 1990, т. 32, с. 1560 - 1563):



Один из концов пластины нагревается. При этом в исследуемом образце создается градиент температур и начинается процесс переноса тепловой энергии. Примем следующие допущения:

1) внутренние источники теплоты отсутствуют;

2) среда, в которой распространяется тепло, однородна и изотропная;

3) используется закон сохранения энергии, который для данного случая формулируется так: разность между количеством теплоты, вошедшей вследствие теплопроводности в анализируемый образец за время dt и вышедшей из нагреваемой части за то же время, расходуется на изменение внутренней энергии рассматриваемого объема.

Коэффициент теплопроводности исследуемого образца может быть определен как:



где Р - мощность нагревателя, определяемая как P=UI. Здесь U - напряжение источника питания, I - сила тока, потребляемая нагревателем.

Определяя температуры T₁, T₂ по направлению распространения тепловой энергии на основе измерения средних квадратов тепловых электрических флуктуации, существующих на зажимах первичных преобразователей соответственно, и диэлектрические характеристики при данных температурах (см. патент РФ 1746281, кл. G 01 N 27/22): - диэлектрическую проницаемость и - коэффициент диэлектрических потерь, рассчитываем коэффициент теплопроводности по формуле:



где k - постоянная Больцмана; ₀- электрическая постоянная; f - полоса частот; f - частота измерения среднего квадрата флуктуационных напряжений па зажимах соответственно первого - и второго - преобразователей.

Предлагаемый способ определения коэффициента теплопроводности полимерных материалов позволяет существенно расширить экспериментальные возможности анализа высокомолекулярных соединений.