способ измерения флюенса термоядерных нейтронов

Формула изобретения

Способ измерения флюенса термоядерных нейтронов, основанный на регистрации нейтронов и сопутствующего гамма-излучения с помощью сцинтилляционного спектрометра с органическим кристаллом, получении сигналов в виде импульсов тока с амплитудой, пропорциональной энергии нейтронов и гамма-квантов, дискриминации импульсов с амплитудами, пропорциональными более низким энергиям нейтронов и гамма-квантов, отличающийся тем, что измеряют аппаратурные спектры без разделения нейтронного и гамма-излучений при размещении кристалла под углами по отношению к направлению на источник, соответствующими максимальному и минимальному значениям эффекта угловой анизотропии световыхода кристалла, дискриминируют при этом все сигналы с амплитудами меньшими, чем от протонов отдачи с максимальной энергией Е_р=14 МэВ, а флюенс термоядерных нейтронов определяют из выражения



где Ф флюенс термоядерных нейтронов;

К постоянный коэффициент, зависящий от геометрии размещения, размеров и анизотропных свойств кристалла, определяется при калибровке спектрометра;

N^m_i^ax, N^m_iⁱⁿ аппаратурные спектры при размещении кристалла под углами по отношению к направлению на источник, соответствующими максимальному и минимальному значениям эффекта угловой анизотропии световыхода кристалла;

i номер канала анализатора,

i_пор номер канала анализатора, соответствующий порогу дискриминации.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к технике измерения параметров ионизирующих излучений и может быть использовано при радиационных исследованиях с применением источников термоядерных нейтронов нейтронных генераторов.

Известен широкий набор способов регистрации нейтронов различных энергий, которые используют в том числе и для измерения флюенса нейтронов с Еn 14 МэВ. К ним относятся, например, применение пропорциональных счетчиков, камер деления [1] всеволнового счетчика Мак-Киббена [2] и др.

Недостатки способов низкая точность измерения нейтронов с энергией Еn 14 МэВ из-за чувствительности к нейтронам других энергий и сопутствующему гамма-излучению. Поэтому их использование для решения ряда задач, например для мониторирования выхода генераторов термоядерных нейтронов в условиях размещения вокруг мишенного блока разнотипных исследуемых объектов, практически невозможно.

Очевидно, что наиболее точным способом измерения флюенса термоядерных нейтронов является такой, при котором на фоне сопутствующего гамма-излучения выявляется пик нейтронов с энергией Еn 14 МэВ и регистрируется число нейтронов в этом пике.

Наиболее близким по технической сущности и достигаемому результату к данному способу является способ, в котором используется сцинтилляционный спектрометр с органическим кристаллом [3] Суть известного способа заключается в следующем.

При упругом рассеянии нейтронов и гамма-квантов в органическом кристалле возникают протоны отдачи и электроны соответственно, которые в свою очередь вызывают в веществе детектора сцинтилляции световые вспышки, амплитуда которых однозначно связана с энергиями протонов и электронов. Световая вспышка преобразуется с помощью фотоэлектронного умножителя (ФЗУ) в электрический импульс, который усиливается и регистрируется затем многоканальным амплитудным анализатором. Существуют специфические особенности световой вспышки, вызванной протоном или электроном, используя которые разделяют нейтронную и гамма-компоненту излучения. В многоканальном амплитудном анализаторе получают аппаратурные спектры нейтронного и гамма-излучений. Затем, используя достаточно сложные математические методы обработки, из аппаратурных спектров восстанавливают нейтронные и гамма-спектры. По площади пика нейтронов с энергией Еn 14 МэВ определяют флюенс термоядерных нейтронов в месте размещения детектора.

Недостатком этого способа является использование сложной математической обработки для восстановления нейтронного и гамма-спектров, что понижает точность измерений и оперативность получения конечных результатов. Кроме того, многоканальный амплитудный анализатор имеет ограничение по интенсивности загрузки. В данном способе интенсивность загрузки в основном определяется сигналами, вызванными нейтронами более низких энергий, поэтому часть аппаратурного спектра, соответствующая нейтронам с энергией Еn 14 МэВ, имеет малую статистику, что также понижает точность конечных результатов и значительно увеличивает время, необходимое для проведения измерений.

Изобретение направлено на повышение точности и оперативности получения конечных результатов, упрощение процесса измерений.

Технический результат достигается тем, что измеряют аппаратурные спектры без разделения нейтронного и гамма-излучений при размещении кристалла под углами по отношению к направлению на источник, соответствующими максимальному и минимальному значениям эффекта угловой анизотропии световыхода кристалла, дискриминируют при этом все сигналы с амплитудами меньшими, чем от протонов отдачи с максимальной энергией Ер 14 МэВ, а флюенс термоядерных нейтронов определяют из выражения:



где флюенс термоядерных нейтронов;

к постоянный коэффициент, зависящий от геометрии размещения, размеров и анизотропных свойств кристалла, определяется при калибровке спектрометра;

N^m_i^ax, N^m_iⁱⁿ- аппаратурные спектры при размещении кристалла под углами по отношению к направлению на источник, соответствующими максимальному и минимальному значениям эффекта угловой анизотропии световыхода кристалла;

i номер канала анализатора;

i_пор номер канала анализатора, соответствующий порогу дискриминации.

Cущность способа поясняется чертежом.

На чертеже представлены аппаратурные спектры исходящего гамма-нейтронного излучения, измеренного с помощью сцинтилляционного спектрометра вблизи мишенного блока генератора термоядерных нейтронов. Кривая 1 соответствует размещению кристалла под углом 90 ^o, а кривая 2 под углом 0^o по отношению направлению на источник. При этом измерения проводятся за одно и тоже время и на одинаковом уровне мощности. Различие хода кривых объясняется эффектом угловой анизотропии световыхода кристалла зависимостью световыхода от угла движения ионизирующих частиц в кристалле относительно главной оси. Этот эффект для нейтронов в области энергии Еn 14 МэВ составляет 18.20%

Для сцинтилляционного спектрометра эффект угловой анизотропии носит характер изменения амплитуды импульсов на аноде ФЗУ, а следовательно, и коэффициента усиления. Поскольку интенсивность излучения в обоих случаях одинакова, то очевидно, что площади под кривыми 1 и 2 будут равны. Выбирают порог дискриминации таким образом, чтобы выделить импульсы, соответствующие протонам отдачи с максимальной энергией Eр 14 МэВ (на фиг.1 справа от точки А). В этом случае загрузка регистрирующей аппаратуры анализатора будет вызвана только сигналами от нейтронов с энергией Еn 14 МэВ. Вычитая аппаратурный спектр N_min при размещении кристалла под углом 0^o (эффект угловой анизотропии кристалла минимальный) из аппаратурного спектра N_max при размещении кристалла под углом 90 ^o (эффект угловой анизотропии кристалла максимальный) по отношению к направлению на источник соответственно получают колоколообразный пик, площадь которого пропорциональна флюенсу термоядерных нейтронов. На чертеже она заштрихована. Коэффициент пропорциональности, зависящий от геометрии размещения, размеров и анизотропных свойств кристалла, определяют при градуировке спектрометра.

Возможность использования аппаратурных спектров без разделения нейтронной и гамма-компонент излучений объясняется следующим. Поскольку при мониторировании выхода термоядерных нейтронов спектрометр размещают вблизи от источника и доля гамма-квантов, от которых амплитуда импульса сравнима с амплитудой импульса от нейтронов с энергией Еn 14 МэВ, в суммарном спектре невелика и составляет менее 10% а эффект угловой анизотропии от гамма-квантов составляет 1.3% то гамма-компонентой излучений в области, лежащей выше порога дискриминации (правее т.А), можно пренебречь.

Данный способ позволяет:

исключить операции разделения нейтронной и гамма-компонент излучений и формирования управляющего сигнала, тем самым упростить процесс измерения;

увеличить загрузку регистрирующей аппаратуры анализатора по нейтронам с энергией Еn 14 МэВ, тем самым уменьшить время набора аппаратурных спектров и повысить точность измерения за счет уменьшения статистической составляющей погрешности конечных результатов;

исключить математическую обработку аппаратурных спектров, тем самым по совокупности с п.2 повысить точность измерений и оперативность конечных результатов.

Cпособ осуществляется следующим образом. C помощью сцинтилляционного спектрометра, состоящего, например, из монокристалла стильбена размером 40х40 мм, ФЭУ-93 и многоканального амплитудного анализатора АИ-1024-95, измеряют аппаратурный спектр при размещении кристалла под углом 0^o по отношению к направлению на источник. При этом выставляют уровень дискриминации такой, чтобы загрузка анализатора производилась сигналами с амплитудами, соответствующими протонам отдачи с максимальной энергией Eр=14 МэВ (окончание плато аппаратурного спектра). Затем за тоже время и при том же уровне дискриминации измеряют аппаратурный спектр при размещении кристалла под углом 90 ^o по отношению к направлению на источник. Используя выражение (1), определяют флюенс термоядерных нейтронов. Коэффициент пропорциональности (к), используемый в выражении (1), определяют перед началом измерений в процессе калибровки спектрометра для конкретного его месторасположения.