поляризатор (его варианты)

Формула изобретения

1. Поляризатор, выполненный из одноосного кристалла в виде четырехгранной монопризмы с перпендикулярными к ее граням основаниями в форме параллелограмма с острым углом 90- и с меньшими полированными входной и выходной гранями, отличающийся тем, что оптическая ось кристалла ориентирована в монопризме параллельно большим боковым ее граням и под углом 0<₁<90<SUP> к ее основаниям, которые выполнены полированными, а угол и отношения длины l боковых граней, общей длины l₁, расстояния d₀ между основаниями и d₁ между боковыми гранями монопризмы к линейной апертуре d поляризатора выполнены в соответствии с соотношениями





где





угол ₂ удовлетворяет уравнению



n₀ и n_e показатели преломления обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле.

2. Поляризатор по п. 1, отличающийся тем, что угол



3. Поляризатор по п. 2, отличающийся тем, что монопризма выполнена из кристалла исландского шпата (CaCO)₃ с углом .

4. Поляризатор по п. 2, отличающийся тем, что монопризма выполнена из кристалла каломели (Hg₂Cl₂) с углом ₁= 5312 а ее полированные основания выполнены светопоглощающими.

5. Поляризатор по пп. 1 4, отличающийся тем, что он дополнен второй идентичной монопризмой, установленной симметрично с первой с плоскостью симметрии, перпендикулярной оси выходящего из первой монопризмы пучка лучей.

6. Поляризатор, выполненный из одноосного кристалла в виде четырехгранной монопризмы с перпендикулярными ее граням основаниями, отличающийся тем, что основания выполнены в форме равнобедренной трапеций или параллелограмма с острым углом = 90-2 а оптическая ось кристалла ориентирована под углом g₁ к основаниям и параллельно плоскости, образующей углы 90- с меньшей по ширине полированной входной гранью и a- с большей по ширине l боковой гранью, основания и боковые грани выполнены полированными, а отношения ширины l и расстояния d₀ между основаниями монопризмы к линейной апертуре d поляризатора выполнены в соответствии с соотношениями





где N и N"- четное и нечетное целые числа соответственно;



определяются из уравнений







7. Поляризатор по п. 6, отличающийся тем, что монопризма выполнена из кристалла исландского шпата при N" 5 с основаниями в форме равнобедренной трапеции.

8. Поляризатор по п. 6, отличающийся тем, что монопризма выполнена из кристалла типа каломели (Hg₂Cl₂) при N 2 с основаниями в форме параллелограмма с фасками на острых двугранных углах.

9. Поляризатор по п. 8, отличающийся тем, что он дополнен второй идентичной монопризмой, установленной симметрично относительно первой, с плоскостью симметрии, перпендикулярной оси выходящего из первой монопризмы пучка поляризованных лучей.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к области оптических элементов поляризационно-оптических систем и приборов, а именно к линейным поляризаторам света, а точнее к кристаллическим поляризационным монопризмам. Аналогом является призма Николя, склеенная из двух трехгранных призм из кристалла исландского шпата CaCO₃, представленная на фиг. 1б (см. Справочник конструктора оптико-механических приборов. Л. Машиностроение, 1980, с. 56).

Прототипом является монопризма из кристалла каломели HgCl₂, представляющая собой стержень прямоугольного сечения со скошенными полированными торцами под углом Брюстера для обыкновенного или необыкновенного луча в кристалле, описанная в статье G. Barta, J. Trnka "Некоторые новые типы поляризаторов из монокристаллов Hg₂X₂, опубликованной в трудах симпозиума по галогенидам ртути 17-19, 11, 1976 г. в г. Libice, ЧССР, с. 137-140. Этот прототип, но выполненный из кристалла исландского шпата, представлен на рис. 1а, где d линейная апертура поляризатора, o + e - падающий неполяризованный пучок лучей, AD и BC входная и выходная грани, Z - оптическая ось кристалла, o и e обыкновенный и необыкновенный лучи, преломленные на входной грани AD и расходящиеся под углом 4^o, e - выходящий основной линейно поляризованный пучок лучей, o заэкранированный пучок паразитный лучей.

Недостатком прототипа является его большой объем, а его преимуществом по сравнению с аналогом является отсутствие световых потерь на отражение от входной и выходной граней основного поляризованного пучка лучей.

Основной целью изобретения является устранение недостатков прототипа и аналога при сохранении их относительных преимуществ, а именно: экономия кристаллического материала за счет уменьшения объема прототипа, исключение присущих аналогу потерь на отражение основного пучка лучей от входной и выходной граней, выведение через один и тот же участок выходной грани паразитного пучка лучей и отклонение его от основного в сторону на угол 20^o.

Дополнительной к основной целью является достижение отсутствующей в прототипе соосности выходящего основного поляризованного пучка лучей входящему неполяризованному пучку лучей в сочетании с дополнительной экономией материала.

Основная цель достигается в предлагаемом поляризаторе, представленном на фиг. 1в, за счет выполнения одной или двух боковых граней DB и D"B" полированными и за счет изменения ориентировки оптической оси Z кристалла в монопризме по сравнению с прототипом (фиг. 1а), т.е. если в прототипе ось Z параллельна плоскости ABCD и ориентирована под прямым углом к граням AB, то в предлагаемой монограмме ось Z параллельна грани AB и ориентирована под углом 90^o ₁ к другим боковым граням DB и D"B" (фиг. 1в). На этом рисунке показана вертикальная ABCD и горизонтальная DBB"D" проекции предлагаемой поляризационной монопризмы, где пунктиром обозначены паразитные необыкновенные лучи e пучка, полностью отражающиеся от полированной грани DB в монопризме и выходящие и выходящие из нее параллельно горизонтальной плоскости под углом к основному пучку обыкновенных лучей O, смещенному в вертикальной плоскости ABCD параллельно падающему пучку неполяризованных лучей o + e.

Дополнительная цель в отношении соосности входящего и выходящего пучков достигается за счет использования в поляризаторе двух идентичных монопризм, установленных в нем симметрично плоскости симметрии, перпендикулярной его оси, как показано на фиг. 1г, а при дополнительной экономии материала достигается в предлагаемой соответствующей модификации поляризационной монопризмы, представленной на фиг. 3а и фиг. 4а в вертикальной проекции и на фиг. 3б и 4в в горизонтальной проекции, за счет уменьшения угла до величины угла (фиг. 3а) между входной AD и боковой DC и новой боковой DB" (фиг. 3а) гранями, за счет выполнения боковых граней AC" и DB" полированными, за счет многократных отражений от этих граней в монопризме преломленных на входной грани обыкновенных o и необыкновенных e лучей, а также за счет выполнения вполне определенной длины l монопризмы, при которой достигается соосность падающего o + e и выходящего основного o пучков лучей и отклонение от последнего в сторону в вертикальной и горизонтальной плоскостях паразитных лучей

Дополнительная цель достигается также при выполнении монопризмы из кристалла типа каломели Hg₂Cl₂ аналогичным образом. В этом случае вертикальное сечение монопризмы, представленной на фиг. 4а, имеет форму параллелограмма ABCD со срезанными острыми углами A и C в отличие от равнобедренной трапеции ABCD (фиг. 3а) для монопризмы из исландского шпата. При этом выходящий основной поляризованный пучок лучей o оказывается параллельно смещенным на величину y относительно падающего неполяризованного пучка лучей o + e, а паразитные e-лучи испытывают полное внутреннее отражение в горизонтальной проекции монопризмы (фиг. 4б) не только от боковой, но и от выходной грани DF и поглощаются на противоположной шлифованной и зачерненной боковой грани. В этом случае и отражающую боковую грань целесообразно и проще выполнить также шлифованной и зачерненной, как показано на фиг. 4в. Соосность падающего o + e и выходящего o пучков лучей достигается в этом случае так же, как и на фиг. 1г, за счет использования двух идентичных монопризм, установленных в поляризаторе симметрично по отношению друг к другу во вращаемой оправе, как показано на фиг. 4г.

Более подробное описание, теоретическое обоснование и расчет предлагаемого поляризатора и его модификаций сопровождаются чертежами, на которых изображены: на фиг. 1: а прототип, б аналог, в предлагаемый поляризатор, в котором выходящий основной поляризованный пучок лучей o параллельно смещен относительно падающего неполяризованного пучка лучей o + e, г соосный поляризатор, состоящий из двух идентичных монопризм (б), установленных симметрично относительно плоскости симметрии ss перпендикулярной оси поляризатора, изображенный в уменьшенном масштабе. Поляризаторы изображены для случая их выполнения из кристалла исландского шпата; AD и BC входная и выходная полированные грани; AB и CD боковые шлифовальные грани; ABCD - основания монопризмы; DD"B"B горизонтальная проекция предлагаемой монопризмы (в); Z оптическая ось кристалла, ориентированная в горизонтальной плоскости под углом ₁ к поперечному сечению монопризмы или под углом 90^o - ₁ к ее основаниям ABCD в предлагаемой монопризме (в), а в прототипе (а) ориентирована в вертикальной плоскости ABCD и под прямым углом к боковым граням AB и CD; o + e неполяризованные лучи падающего пучка; o, e - преломленные на входной грани AB (а, б) обыкновенный и необыкновенный лучи, расходящиеся в вертикальной плоскости под углом 4^o в монопризме из кристалла исландского шпата, а в горизонтальной плоскости DD"B"B (в) эти лучи расходятся под углом 6^o21", где пунктиром обозначены паразитные необыкновенные лучи e, а в вертикальной плоскости ABCD (а) паразитными лучами являются обыкновенные лучи o, параллельные боковым граням AB и CD, которые на выходе из монопризмы экранируются; на фиг. 2 предлагаемый поляризатор из кристалла исландского шпата, изображенный с необходимыми дополнительными обозначениями более детально, чем на фиг. 1в, с вертикальным 1 и горизонтальным 2 сечениями эллипсоида показателей преломления кристалла, радиусы-векторы соответствующих эллипсов равны показателям преломления: n₀, n_e обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле; n₁ необыкновенного луча L₁e₁, преломленного на входной грани AD в горизонтальной плоскости (б) с волновой нормалью N₁; n₂ необыкновенного луча L₂e₂, отраженного от боковой грани ABCD, с волновой нормалью N₂; n₀, n₃ главные оси эллипса 1 (а); n₄ обыкновенного луча L₄0, отраженного от плоскости DB", показанной пунктиром (а), при углах падения i₄ и отражения его волновой нормали N₄ и угле ₄ его отклонения от нее; N нормаль к боковой грани ABCD (б); N₁ волновая нормаль луча L₁~e₁; N₂ волновая нормаль луча L₂e₂; N₃ нормаль к боковым граням AB DC (а); N₄ волновая нормаль луча L₄0"; N₅ - нормаль к плоскости DB" (а) параллельной грани DB" (фиг. 3а); ₁ угол между оптической осью кристалла Z и нормалью N (б); ₁ угол отклонения луча L₁e₁ от его волновой нормали N₁ N в горизонтальной плоскости (б); ₁ угол отклонения луча L₁e₁ от его волновой нормали N₁ в вертикальной плоскости (а); i₂ угол отражения волновой нормали N₂ луча L₂e₂ от боковой грани ABCD в горизонтальной плоскости (б); ₂ угол отклонения луча L₂e₂ от его волновой нормали N₂; угол отклонения отраженного от боковой грани ABCD луча L₂e₂ от волновой нормали N₁ падающего на эту грань луча L₁e₁; 20^o

угол преломления на выходной грани BC паразитного обыкновенного луча от направления преломленного основного обыкновенного луча, совпадающего с его волновой нормалью N₁ в горизонтальной плоскости (б); d линейная апертура поляризационной монопризмы; d₀ d + 2x ширина монопризмы в горизонтальной плоскости; d₁ ширина монопризмы в вертикальной плоскости; i₄ 90^o угол падения обыкновенного луча o на обозначенную пунктиром плоскость DB", параллельную плоскости DB" на фиг. 3а; 90^o угол отражения волновой нормали N₄ обыкновенного луча L₄0 от плоскости DB"; _{4 4} угол отклонения луча L₄0 от его волновой нормали N₄; и дополнительные до 90^o углы; угол наклона отраженного луча L₄0 к отражающей плоскости DB"; Z" вертикальная проекция оптической оси Z кристалла; на фиг. 3 модификация предлагаемого поляризатора из кристалла исландского шпата, обеспечивающая соосность входящего o + e и выходящего основного поляризованного пучка лучей o: а вертикальная проекция монопризмы с многократным отражением основного поляризованного пучка лучей o от ее полированных граней AC" DB". Пунктиром обозначена оптическая развертка монопризмы с ходом в ней пучка обыкновенных лучей o в области ABCD, соответствующей вертикальной проекции монопризмы, представленной на фиг. 2а, и необыкновенных лучей, обозначенных пунктиром в развертке e₂ и на выходе из , где они отклоняются на значительные углы от направления основного пучка лучей o в вертикальной плоскости. Углы , a и равны соответствующим углам , a и на фиг. 2а, где плоскость DB", обозначенная пунктиром, параллельна плоскости DB" монопризмы на фиг. 3a, Z" вертикальная проекция отрезка оптической оси Z кристалла; б - горизонтальная проекция монопризмы с полированными другими боковыми гранями

основаниями монопризмы ABCD, полностью отражающими падающие на них лучи e₁ под углом ₁. Отраженные лучи e₂ отклоняются от направления обыкновенных лучей N₁ на угол > ₁; Z" горизонтальная проекция оптической оси Z кристалла; на фиг. 4 модификация предлагаемого поляризатора из кристалла типа каломели Hg₂Cl₂: a вертикальная проекция монопризмы ABCD, имеющая форму параллелограмма в отличие от трапеции на фиг. 3, и обозначенная пунктиром ее оптическая развертка, в которой сплошными линиями обозначена область хода обыкновенных лучей o пучка EBF"D", соответствующая предлагаемому поляризатору (фиг. 1в) из каломели. Ход необыкновенных лучей в развертке обозначен пунктиром; Z" вертикальная проекция оптической оси Z кристалла; б горизонтальная проекция монопризмы EBF"D", соответствующая фиг. 1в, со шлифованными и зачерненными боковыми гранями, поглощающими необыкновенные лучи, обозначенные пунктиром, как падающие на одну из них, так и полностью внутренне отраженные от выходной грани и падающие на другую противоположную грань; в горизонтальная проекция монопризмы-параллелограмма ABCD со срезанными острыми углами A и C (фиг. 4а); Z" горизонтальная проекция оптической оси Z кристалла; г предлагаемый соосный поляризатор, содержащий две идентичные монопризмы EBF"D", установленные в цилиндрической вращаемой оправке симметрично плоскости симметрии, перпендикулярной оси поляризатора. Обозначения на фиг. 4 аналогичны обозначениям на фиг. 2 и 3 и не требуют специальных пояснений.

Неполяризованный луч o + e (фиг. 1в) падает на входную грань AD под углом Брюстера для обыкновенного луча в кристалле исландского шпата и после преломления разделяется на обыкновенной o и необыкновенный e лучи, расходящиеся под углом 4^o в вертикальной плоскости ABCD. Угол преломления луча o, следовательно, равен



а грани AB и CD выполнены параллельными этому лучу и перпендикулярно плоскости его падения вертикальной плоскости ABCD. При этом острый угол параллелограмма

ADC = ABC = 90- = arctg n_o

Через выходную грань BC луч o выходит параллельно падающему лучу o + e, но со смещением вдвое меньше, чем в пространстве (а). Необыкновенный же луч e преломляется в вертикальной плоскости ABCD на входной грани AD под другим углом



и отклоняется от луча o на угол при 0,63 мк



В горизонтальной же плоскости луч e отклоняется от луча o на больший угол



где угол ориентирован оптической оси Z кристалла ₁ 45^o23", при котором плоскость DD" поперечного сечения монопризмы ориентирована параллельно плоскостям спайности кристалла (см. книгу: Белянкин Д.С, Петров В.П. Кристаллооптика. М. Госгеолиздат, 1951, с.32). Падая под углом ₁ на боковую полированную грань ABCD, луч e испытывает полное внутреннее отражение (ПВО) и далее падает на выходную грань BC. При этом отраженный луч e отклоняется от луча o в горизонтальной плоскости на угол ~ 6,85 при 0,63 мк, который определяется следующим образом при использовании более детального по сравнению с фиг. 1в изображения монопризмы на фиг. 2, где показаны вертикальное 1 и горизонтальное 2 сечения эллипсоида показателей преломления кристалла при ориентировке его оптической оси Z в горизонтальной плоскости под углом g₁ 45^o23" к нормали N отражающей боковой грани ABCD. Радиусы-векторы эллипсов 1 и 2 равны показателям преломления:

n₀, n_e обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле; n₁ преломленного на входной грани AD луча L₁e₁ с волновой нормалью N₁ и углом ₁ между ними; n₂ отраженного от боковой грани ABCD луча L₂e₂ с волновой нормалью N₂ и углом ₂ между ними; n₃n₁ и N₁; n₄ отраженного от плоскости DB", указанной пунктиром в вертикальной проекции (фиг. 2а), обыкновенного луча o. Эта плоскость параллельна грани DB" на фиг. 3а, на котором изображена соответствующая модификация монопризмы и о которой пойдет речь в дальнейшем.

Угол падения нормали N₁ луча L₁e₁ на боковую грань ABCD равен L₁ 90^o. Угол отражения нормали N₂ луча L₂e₂ связан с углом падения L₁ 90^o знаком отражения в анизотропном кристалле

n₂ sin i₂ n₁ sin i₁ n₁

где n₁, n₂ и i₂ неизвестные величины, которые связаны соотношениями (см. упомянутую книгу и фиг. 2) при заданном угле ₁ и показателях преломления кристалла n₀ и n_e



из которых следуют два уравнения



из решения которых определяются неизвестные величины ₂, n₂ и i₂. Далее по аналогичной для ₁ формуле определяется угол

и, согласно фиг. 2, угол при l 0,63 мк

= 90(i₂+₂) ~ 6,85 > ₁= 6,21

Если выполнять ширину d₀ монопризмы равной линейной апертуре поляризатора d при длине ее боковых граней

и при длине монопризмы

l₁ AB + d 10,2d,

то вследствие того, что > ₁, крайний луч e₂ пучка, отраженный от противоположной грани, выйдет через выходную грань BC в горизонтальной плоскости в направлении основного пучка o-лучей и частично, т.е. на краю его деполяризует. Чтобы избежать этого, ширина монопризмы в горизонтальной плоскости должна быть выполнена равной d₀ d + 2x,

где величина x определена из соответствующего расчета, который ввиду его элементарности мы не проводим



Отраженная нормаль N₂ луча L₂e₂ падает на выходную грань под углом паления в горизонтальной плоскости (см. фиг 2б)

i₃ 90^o i₂

и выходит из выходной грани параллельно лучам в горизонтальной плоскости под углом преломления



Ширина монопризмы в вертикальной ее проекции



При выполнении предлагаемой поляризационной монопризмы (фиг. 1в) из кристалла типа каломели Hg₂Cl₂, обладающей уникально большим двупреломлением

n n_e n_o 2,621 1,962 0,659

и светопропускание в видимой и ИК-областях спектра до 20 мк ее относительная длина существенно сокращается при и 0,63 мк.

l₁/d 3,4 + 1 4,4.

Из-за большого показателя преломления n₀ 1,962 потери на отражение от входной и выходной граней при нормальном падении на них основного обыкновенного луча в соответствующем аналоге (фиг. 1б) достигает величины



а в предлагаемой монопризме (фиг. 1в) они полностью исключаются, и, кроме этого, как и в аналоге, паразитные необыкновенные лучи испытывают полное внутреннее отражение от выходной грани BC и поглощаются на боковых гранях основаниях монопризмы ABCD, которые в этом случае нет необходимости выполнять полированными, а достаточно зачернить их шлифованные плоскости, как показано на фиг. 4б.

Результаты расчетов по приведенным выше формулам конструктивных параметров для двух рассмотренных примеров выполнения предлагаемой поляризационной монопризмы сведены в табл. 1.

Рассмотрение модификации предлагаемой поляризационной монопризмы для облегчения его понимания начнем с рассчитанного конкретного примера ее выполнения из кристалла исландского шпата, представленного на фиг. 3. Вывод же формул для расчета ее параметров произведем для общего случая, т.е. для любого другого кристалла, и применим их для конкретных примеров ее выполнения из кристаллов исландского шпата и каломели.

Основания монопризмы из исландского шпата, представленной на фиг. 3, выполнены в форме равнобедренной трапеции AC"B"D с острым углом отличающимся от острого угла ADC = 90- = arctgn₀ ранее рассмотренной монопризмы, представленной на фиг. 1в и фиг. 2. В монопризме AC"B"D обыкновенные o и необыкновенные e лучи после их преломления на входной грани AD испытывают пятикратное полное внутреннее отражение в вертикальной плоскости (фиг. 3а) от боковых полированных граней AS" и B"C, где показан ход только основных обыкновенных лучей o, а необыкновенных e не показан, чтобы не затемнять ими рисунка. В оптической же развертке монопризмы, изображенной пунктиром, показан ход o лучей сплошными линиями, а e лучей пунктиром.

По ходу лучей в монопризме и ее развертке видно, что пучок o лучей выходит через ее выходную грань C"B"CB соосно падающему пучку лучей o + e, а пучок e" лучей в развертке разделяется на несколько частей на выходе через выходную грань C"B", одна из которых в вертикальной плоскости (фиг. 3а) не отклоняется от основного пучка o лучей, а другие - отклоняются на значительные углы, а в горизонтальной плоскости (фиг. 3б) все эти части пучка лучей отклоняются в сторону от основного пучка o лучей на угол 20^o. Отклоненные лучи при необходимости могут быть перекрыты диафрагмой, пропускающей только пучок o лучей.

Для расчета хода o лучей и параметров монопризмы (фиг. 3) на фиг. 2а показано дополнительно сечение эллипсоида показателей преломления кристалла в вертикальной плоскости, где пунктиром обозначена плоскость DB", параллельная грани DB" на фиг. 3а монопризмы. Обыкновенный луч o, преломленный на входной грани AD и совпадающий с его волновой нормалью N₁, падает на эту плоскость DB" под углом падения i₄ 90^o с показателем преломления n_o. Угол отражения волновой нормали N₄ луча L₄ , а сам луч L₄ с показателем преломления n₄ отклоняется от его волновой нормали N₄ на угол ₄ и образует угол с плоскостью DB"



В этом случае из закона отражения o луча от плоскости DB" или и зависимости неизвестного показателя преломления n₄ от неизвестного угла следуют два уровня



где



из которых определяются неизвестные величины n₄ и , а угол ₄ и из соотношений



Следовательно, падающий и отраженный от грани DB" монопризмы AC"B"D (фиг. 3а) o лучи образуют разные > с этой гранью. Их ход построен в монопризме и в ее развертке в области ABCD, где пунктиром обозначены также и необыкновенные e₂ лучи и лучи, выходящие из выходной грани монопризмы.

Луч o испытывает в монопризме AC"B"D целое число N 5 отражений и выходит соосно падающему лучом o + e₁ при определенной длине ее грани DB" l, которая определяется из условий, следующих из сравнения фиг. 2 и фиг. 3, когда N целое число, в общем случае неизвестное и определяемое из результатов предварительного расчета углов , a и для выбранного конкретного кристалла.

С одной стороны, длина грани l DB" (фиг. 3а) в общем случае, т.е. не для рассматриваемой монопризмы из исландского шпата, зависит от целого четного числа N или нечетного числа N" отражений осевого луча пучка обыкновенных лучей от боковых граней AC" и DB" монопризмы.

Проекция l_o ломаной AB в оптической развертке монопризмы на направление обыкновенного луча o согласно фиг. 3а выражается следующим образом для N и N":



С другой стороны, вычисленная длина большой грани AB соответствующего параллелограмма (фиг. 2а и 3а) должна быть больше или равна ранее определенной длины большой грани AB = d ctg₁ для параллелограмма на фиг. 1в, чтобы не вышла часть паразитного пучка лучей через выходную грань C"B" монопризмы (фиг. 3а) по направлению и с края основного пучка лучей o и не смешалась с ним, т.е. не деполяризировала бы его. Соответствующее условие выражается неравенством

l₀ d ctg₁

Подставляя в левую часть этого неравенства значение l_o (А), преобразуем его к следующем виду для четного N и нечетного N" целевого числа



В зависимости от конкретного кристалла, т.е. от его показателей преломления n_o и n_e, из этих неравенств определяется целое число N или N" отражений в предлагаемой модификации поляризационной монопризмы при соответствующем предварительном расчете ее параметров: ₁, и .

Далее определяется разность

l = [l₀(N)-ctg₁]d

и соответствующее увеличение расстояния d₀ между основаниями монопризмы на величину

d = d₀-d = 2x = 2ltg

и отношение



В рассмотренных примерах выполнения модификации поляризационной монопризмы таким образом определено число N" 5 при использовании кристалла исландского шпата и N 2 для кристалла каломели, при которых основание монопризмы обрело форму равнобедренной трапеции AC"B"D в первом случае (фиг. 3а) и форму параллелограмма ABCD с фасками на острых углах A и C во втором (фиг. 4а).

Таким образом могут быть рассчитаны соответствующие монопризмы из других одноосных кристаллов.

Для рассмотренных двух примеров рассчитаны следующие конструктивные параметры соответствующих модификаций предлагаемой монопризмы для 0,6328 мк (см. табл. 2). ТТТ1