способ фазирования многоапертурной системы

Формула изобретения

СПОСОБ ФАЗИРОВАНИЯ МНОГОАПЕРТУРНОЙ СИСТЕМЫ, заключающийся в регистрации суммарного изображения источника светового излучения и изменении разностей хода между световыми субпучками системы до достижения максимальных значений измеряемой энергии, отличающийся тем, что, с целью повышения точности фазирования, просвечивают зарегистрированное суммарное изображение пучком когерентного излучения, фокусируют просвечивающее излучение и регистрируют его распределение интенсивности, выделяют в зарегистрированном распределении области, соответствующие различным парам субпучков, измеряют значения энергии зарегистрированного распределения в выделенных областях и изменяют относительные разности хода субпучков до достижения максимальных значений измеряемой энергии.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к оптическому приборостроению и может быть использовано в астрономии для построения когерентных систем из телескопов.

Наиболее близким по технической сущности к предлагаемому является способ фазирования многоапертурной системы, заключающийся в регистрации суммарного изображения источника светового излучения и изменении разностей хода между световыми субпучками системы до достижения максимального значения измеряемой энергии.

Основным недостатком этого способа является пониженная точность фазирования, обусловленная малым значением отношения сигнал/шум. В прототипе и аналогах для контроля процесса фазирования формируют единое для всей системы распределение интенсивности (автокорреляции разности изобретения) и судят о качестве фазирования путем анализа (измерения энергии, счета интерференционных полос) этого распределения. Однако данное распределение зависит сразу от всех N(N-1) разностей хода между N субпучками системы, в связи с чем энергия сигнальной составляющей при изменении только одной из разностей хода составляет не более [ N(N-1)]^-1 от всей энергии формируемого распределения интенсивности, что приводит к пониженному значению отношения сигнал-шум. С этой точки зрения предпочтительнее формировать и анализировать не одно, а несколько (в оптимальном случае N(N-1)) распределений, каждое из которых будет зависеть только от малой группы (в оптимальном случае от одной) разностей хода.

Целью изобретения является повышение точности фазирования многоапертурной системы.

Цель достигается тем, что просвечивают зарегистрированное суммарное изображение пучком когерентного излучения, фокусируют просвечивающее излучение и регистрируют его распределение интенсивности, выделяют в зарегистрированном распределении области, соответствующие различным парам субпучков, измеряют значения энергии зарегистрированного распределения в выделенных областях и изменяют относительные разности хода субпучков до достижения максимальных значений измеряемой энергии.

На чертеже представлена возможная схема осуществления способа.

На чертеже позициями обозначены: принимаемое световое излучение 1, телескопическая система 2, устройство 3 изменения разностей хода (оптическая линия задержки), система плоских зеркал 4, линза 5, с помощью которой формируют по субпучкам системы суммарное изображение источника светового излучения 1, фотопластинка 6, на которой регистрируют суммарное изображение, лазер 7, коллиматор 8 лазерного излучения, фокусирующая линза 9, фотопластинка 10, на которой регистрируют распределение интенсивности сфокусированного когерентного излучения, диафрагмирующая амплитудная маска 11, с помощью которой выделяют области, соответствующие различным парам субпучков, измеритель 12 энергии, блок 13 анализа измеряемых значений энергии, блок 14 управления устройствами 3 измерения разности хода.

Способ осуществляют следующим образом.

Световое излучение 1 от наблюдаемого источника принимают N телескопическими системами 2, выделяя при этом N субпучков, направляют с помощью плоских зеркал 4 на линзу 5 и формируют с ее помощью суммарное изображение источника излучения, которое регистрируют на фотопластинке 6. Зарегистрированное изображение просвечивают параллельным пучком когерентного излучения, полученным при пропускании излучения лазера 7 через коллиматор 8, фокусируют просвечивающее излучение линзой 9, получая при этом в ее фокальной плоскости пространственный спектр суммарного изображения, регистрируют распределение интенсивности сфокуси- рованного излучения (полученного спектра) на фотопластинке 10, выделяют с помощью маски 11 области, соответствующие различным группам субпучков (при безызбыточном расположении различным парам), измеряют в них значения энергии с помощью измерителей 12, анализируют эти значения блоком 13 и изменяют с помощью блока 14 и устройства 3 относительные разности хода до достижения максимальных значений измеряемых энергий, достигая при этом состояния сфазированности системы.

Эффект от использования предлагаемого способа по сравнению с прототипом заключается в повышении точности фазирования за счет повышения отношения сигнал-шум. Для количественной оценки степени повышения отношения сигнал-шум рассмотрим практически важный случай безызбыточной многоапертурной системы. Поскольку в обоих способах формирование и регистрацию суммарного изображения источника светового излучения осуществляют подобным образом, то величину шума будем считать одинаковой. В то же время в прототипе величина сигнальной составляющей, как уже отмечалось, меньше в N(N-1) раз, чем в предлагаемом способе, при N 3 получаем, что степень повышения отношения сигнал-шум равна 3.

Сравнивая предлагаемый способ с прототипом, необходимо также отметить, что последний предназначен только для компенсации детерминированных разностей хода, в то время как первый может быть использован как в режиме непрерывной компенсации одновременно детерминированных случайных разностей хода, так и в режиме эпизодической компенсации только детерминированных изображений. В последнем случае перед измерением энергии необходимо усреднение зарегистрированного распределения интенсивности пространственного спектра изображения по атмосферным искажениям (для этого можно, например, регистрировать М коротко-экспозиционных суммарных изображений и накапливать распределение интенсивности спектра по М интервалам регистрации).