способ определения вакуумной работы выхода коллектора многоэлементного термоэмиссионного электрогенерирующего канала

Формула изобретения

СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ВАКУУМНОЙ РАБОТЫ ВЫХОДА КОЛЛЕКТОРА МНОГОЭЛЕМЕНТНОГО ТЕРМОЭМИССИОННОГО ЭЛЕКТРОГЕНЕРИРУЮЩЕГО КАНАЛА, включающий нагрев эмиттера в вакуумном режиме в процессе испытаний канала, измерение сопротивления изоляции и оценку вакуумной работы выхода коллектора, отличающийся тем, что измеряют плотность теплового потока с эмиттера, ток короткого замыкания и напряжение холостого хода и оценивают температуру коллектора, а оценку вакуумной работы выхода коллектора проводят из соотношения





где ^o_c - вакуумная работа выхода коллектора, эВ;

K = 1,38 10^-23 Дж/град - постоянная Больцмана;

T_e - температура эмиттера, К;

e = 1,6 10^-19 Кл - заряд электрона;

A = 120 А/см² град² - постоянная Ричардсона;

F - поверхность эмиттера одного элемента, см²;

I_кз - ток короткого замыкания, А;

V_хх - напряжение холостого хода, В;

n - число элементов в канале, штук;

R_ут - сопротивление изоляции канала, Ом;

q - плотность теплового потока с эмиттера, Вт/см²;

- приведенная степень черноты электродов;

s = 5,67 10^-12 Вт/см² град⁴ - постоянная Стефана-Больцмана;

T_c - температура коллектора, К.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к термоэмиссионному методу преобразования тепловой энергии в электрическую и может быть использовано при петлевых реакторных испытаниях термоэмиссионных электрогенери- рующих каналов (ЭГК).

Вакуумные работы выхода эмиттера _e^o и коллектора _c^o являются важнейшими характеристиками материалов ЭГК. Значения _e^o и _c^o необходимо знать для организации режимов вакуумного обезгаживания ЭГК, от правильности которых зависит ресурс ЭГК.

Известен способ определения методом контактной разности потенциалов, одна из разновидностей которого называется методом смещения вольт-амперных характеристик (ВАХ) [1]; Метод заключается в следующем. Собирают вакуумный ТЭП с фиксированным материалом эмиттера с известной _e^o и эталонным материалом коллектора с известной _c^o* и коллектором из измеряемого материала. Снимают вакуумные ВАХ (ВВАХ) с одним и другим коллектором. По сдвигу ВВАХ в области задерживающего потенциала и известному значению _c^o* определяют работу выхода _c^o измеряемого материала. Этот метод широко распространен при лабораторных исследованиях ТЭП и лабораторных макетов ЭГЭ, однако не может быть использован непосредственно при реакторных испытаниях ЭГК.

В качестве прототипа принимают способ определения при реакторных испытаниях ЭГК [2] . Способ заключается в съеме ВВАХ, определении из наклона ВВАХ в области отрицательных токов сопротивления утечек R_ут, исключения токов утечек из измеренной ВВАХ, перестроении ВВАХ в полу-логарифмическом масштабе (lg I - V), нахождении значения контактной разности потенциалов V_крп и оценке _c^o из соотношения

_c^o_e^o - V_крп/n. (1)

Основной недостаток - низкая точность.

Техническим результатом является повышение точности определения _c^o во время петлевых испытаний ЭГК с одинаковыми ЭГЭ.

Предложен способ определения _c^o многоэлементного ЭГК, включающий нагрев эмиттера в вакуумном режиме при петлевых испытаниях ЭГК, измерение сопротивления утечек тока и оценку _c^o. Измеряют плотность теплового потока с эмиттера q, а также ток короткого замыкания I_кз и напряжение холостого хода U_хх, оценивают температуру коллектора Т_с, а оценку _c^o производят из соотношения

^o_c = ^o_э- - ln , (2) где

^o_э = ln ; (3)

T_э= - T; (4)

T_c = Т_нт + R_кп q, (5) где К - постоянная Больцмана; Т_э - температура эмиттера; е - заряд электрона; А - постоянная Ричардсона; F - поверхность эмиттера одного ЭГЭ; n - число ЭГЭ в ЭГК; R_ут - сопротивление изоляции; - приведенная степень черноты, - постоянная Стефана-Больцмана; R_кп - термическое сопротивление коллекторного пакета.

Соотношение (2) получено следующим образом. При наличии потенциального барьера, задерживающего электроны, эмиттированные эмиттером, на коллектор проходят лишь электроны, способные преодолеть потенциальный барьер, а ток связан с током эмиссии соотношением

j = I/F = j_эм ехр (-е V_max/kT_e) , (6) где j_эм - плотность эмиссионного тока,

V_max = _c^o+v-_e^o - высота барьера, отсчитанная от потенциала эмиттера, причем V - рабочее напряжение. В реальном ТЭП, каким являются ЭГЭ и ЭГК, в вакуумном режиме неизбежно появление токов утечек I_ут через изоляцию с сопротивлением R_ут = =V/I_ут. Тогда формула (6)

I = j_эмF exp -- , (7)

где I - полный ток ЭГК. Вблизи точки холостого хода U = U_xx и

I = О, откуда получают

- = ln . (8) С учетом, что j_эм j_кз, вместо jэм F можно принять полный ток короткого замыкания I_кз и из (8) получают (2).

Способ реализуют следующим образом.

ЭГЭ или ЭГК в составе петлевого канала загружают в ячейку исследовательского реактора, который выводят на уровень нейтронной мощности, необходимой для горячего обезгаживания ЭГК. На каждом промежуточном уровне мощности реактора измеряют плотность теплового потока с эмиттера, например, с помощью калориметров, установленных вне ЭГК. Возможно определение q по результатам испытаний специального макета петлевого канала с моделью ЭГК. По измеренной температуре наружного чехла ЭГК определяют температуру коллектора Т_с. Из уравнения теплового баланса находят температуру эмиттера Т_e. Значения приведенной степени черноты электродной пары и термическое сопротивление коллекторного пакета R_кп определяют до начала испытаний экспериментальным путем и во время испытаний считают известными. Снимают ВВАХ, из ее наклона в области отрицательных или положительных токов определяют сопротивление изоляции

R_ут= (9) где U, U₂ и I₁, I₂ - напряжение и ток в двух точках линейного участка ВВАХ. Полученные значения позволяют по (2) определить _c^o.

П р и м е р. Реализуемость и эффективность способа проверены экспериментально во время реакторных испытаний пятиэлементного ЭГК. Измерения q с помощью специального макета дают значение q = (5,31+ 0,3) N Вт/кв см, где N - мощность реактора. В режиме горячего обезгаживания на разных уровнях мощности снят набор ВВАХ, приведенный на чертеже. Эти ВВАХ совершенно не похожи на идеальные ВВАХ. Из-за сильного искажения токами утечек выделение характерных областей ВВАХ оказывается невозможным и традиционные методы неэффективны.

Предлагаемый способ позволяет определить _c^o для всех режимов. Результаты определения _c^o в зависимости от мощности реактора N приведены в таблице. Там же приведены измеренные и определенные из измерений необходимые для определения параметры.

Предлагаемый способ позволяет обнаружить аномально низкие значения _c^o при высоких мощностях, что требует принятия специальных мер по организации дальнейших этапов испытаний.

Таким образом, способ позволяет определить _c^o при сильном искажении исходной ВВАХ и при ограниченной исходной информации, в результате чего точность определения _c^o повышается.