способ упрочняющей обработки металлов

Формула изобретения

1. Способ упрочняющей обработки металлов воздействием на поверхность управляемыми лазерным и электромагнитным излучениями, генерирующими в металле волновые процессы, отличающийся тем, что при воздействии на обрабатываемый участок поверхности визуализируют и аналитически обрабатывают частотные параметры волновых процессов источников излучения и корректируют их до введения волновых процессов в микрообъеме обрабатываемого металла в резонанс.

2. Способ по п.1, отличающийся тем, что в обрабатываемом металле индуцируют магнитное поле напряженностью, обеспечивающей реализацию эффекта магнитопластичности.

Описание изобретения к патенту

Изобретение относится к машиностроению и может быть использовано для поверхностного упрочнения металлов при обработке источниками с высокой концентрацией энергии.

Известен способ упрочнения металлов вследствие теплового действия тока, индуктируемого в изделии, помещенном в переменное магнитное поле [1].

Недостатками его следует считать сложность локализации эффекта упрочнения в обрабатываемом металле и относительно высокую энергоемкость процесса.

Известен способ лазерной обработки металлов в магнитном поле [2], включающий нагрев зоны упрочнения источником с локальной концентрацией энергии при воздействии управляемым магнитным полем.

Недостатком его следует считать ограниченную глубину упрочнения. Задача изобретения - обеспечить формирование областей упрочнения в подповерхностных слоях металла.

Технический результат - увеличение глубины упрочнения.

Это достигается тем, что в способе упрочняющей обработки металлов воздействием на поверхность управляемыми лазерным и электромагнитным излучениями, генерирующими в металле волновые процессы, при воздействии на обрабатываемый участок поверхности визуализируют и аналитически обрабатывают частотные параметры волновых процессов источников излучения и корректируют их до введения волновых процессов в микрообъеме обрабатываемого металла в резонанс. При этом в обрабатываемом металле индуцируют магнитное поле напряженностью, обеспечивающей реализацию эффекта магнитопластичности.

Известно, что изменение свойств металлов в ответ на внешнее воздействие магнитным или электромагнитным (тепловым) полями, в частности, при передаче энергии от источника лазерного излучения, зависит от частоты (интенсивности излучения) этих полей; при этом характерно образование в металле волн с новыми частотами, являющихся результатом взаимодействия волн исходных.

Известно, что при частотах электромагнитного излучения, близких к собственным частотам вещества, происходит его резонансное поглощение веществом. При лазерном воздействии резонанс способствует повышению интенсивности излучения и стимулирует эффект термического упрочнения.

Явление резонанса, кроме того, может являться следствием интерференционных процессов в металле при сложении когерентных волн от двух разных источников, например от лазерного луча и электромагнитного индуктора. Причем колебательные процессы, генерируемые этими двумя источниками, устанавливаются таким образом, чтобы в пределах определенного микрообъема упрочнения, фазы обеих волн совпадали; в других микрообъемах обрабатываемого металла волны находятся в противофазе, вследствие чего интенсивность результирующей волны равна нулю и эффект ослабевает или отсутствует. Управление положением области резонанса позволяет получить условия для упрочнения микрообъемов металлов в подповерхностных слоях или обеспечить традиционные условия упрочнения в более широком спектре технологических режимов.

Создать условия для реализации заявляемого способа представляется возможным на основе управления величинами групповой и фазовой скоростей волн в металле с учетом дисперсии вещества dn/d, знак которой, в частности, определяет направление вектора перемещения резонансной области относительно обрабатываемой поверхности:

dn/d<>0,

где n - показатель преломления волн в металле,

- длина волны, м.

Известно также, что длина волны связана с частотой у волны соотношением вида =С/, где С - скорость света; а показатель преломления n, в свою очередь, зависит от фазовой скорости волны : n=С/, а также имеет функциональную связь с длиной волны n=f() и определен в качестве константы (для металлов ˜1.5). При этом фазовая скорость =С/n, а групповая скорость u=- dn/d.

Таким образом, последовательно изменяя и находя производную n, представляется возможным управлять фазовой и групповой скоростями волн, генерируемых лазером и внешним электромагнитным источником, формируя градиент дисперсии dn/d металла, характеризующей положение резонансной области.

Суть упрочнения состоит в том, что понятие "плотность потока энергии", переносимая волной, характеризует интенсивность волны. Следовательно, интенсивность тепловых потоков в металле, создающаяся волновыми процессами (колебаниями) в случае наложения двух встречных волн с одинаковой амплитудой (от лазерного луча и электромагнитного индуктора), усиливается. Это создает дополнительные предпосылки для упрочнения на предельных режимах обработки (при температуре сублимации) и предполагает возможность уменьшения величины плотности подводимой энергии лазерного луча.

Эффект упрочнения, кроме того, стимулирован магнитопластическим эффектом, заключающимся в том, что частоту электромагнитного излучения, генерируемую от постороннего источника (электромагнита), устанавливают меньше частоты колебаний плотности свободных электронов в металле (3×10¹⁵ с^-1). При этом вся поглощенная электронами энергия поля переходит в теплоту, что способствует уплотнению металла в области упрочнения.

На фиг.1 показана схема упрочнения, на фиг.2 - момент образования резонансной области при интерференции генерируемых волн.

Способ реализуют следующим образом. Объект упрочнения 1 помещают в электромагнитный индуктор 2. Последний связан с источником лазерного излучения 3 через модулятор 4. Визуализацию и аналитическую обработку волновых процессов обеспечивают осциллографом 5. На модуляторе корректируют частотные характеристики электромагнитного индуктора 2 с частотными параметрами источника лазерного излучения 3 и устанавливают момент резонанса генерируемых волн относительно поверхности объекта упрочнения 1 при постоянстве режимов упрочнения. Инициализацию положения резонансной области проводят по оценке величины микротвердости по глубине на поперечном шлифе металла.

На фиг.2 показана область упрочнения 6, полученная от резонанса двух волн 7 и 8: от электромагнитного индуктора 2 и лазерного луча 3 с одинаковыми начальными амплитудами и разными длинами. Область резонанса 9 отображена на глубине t от поверхности объекта упрочнения 1.

Пример. Проводят импульсное лазерное воздействие 3 на поверхность образца 1 из углеродистой стали У10А, помещенного в индуктор 2, на следующих режимах: Е, Дж/мм² 1.8; d, мм 2.5; f, Гц 1.0. Источником внешних электромагнитных колебаний служит машинный генератор (не показан) переменного тока с диапазоном рабочих частот 0.2-400 Гц. При этом предполагают, что волны от лазерного луча и электромагнитного источника оказываются однонаправленными, а направление их распространения обеспечивается перпендикулярно поверхности упрочнения. Согласование частотных параметров двух волновых процессов от разных источников, соответствующее появлению резонансной области 9, в металле устанавливают эмпирически по оценке величины микротвердости в пределах локальной области зоны упрочнения по глубине на поперечном шлифе металла. Например, меняют частоту колебаний от машинного генератора в диапазоне 0.2 до 100 Гц при постоянстве частоты импульса лазерного луча 1.0 Гц. При этом последовательно пересчитывают величину и определяют dn/d. В силу изменившейся , dn/d становится отрицательным и возрастает по модулю, а групповая скорость волн оказывается меньше фазовой dn/d<0. На это указывает направленное перемещение резонансной области (области с повышенной микротвердостью), в которой фазы обеих волн совпадают, в направлении поверхности. Причем возрастание величины микротвердости в резонансной области составило 27%.

Аналогичным образом обеспечивают перемещение резонансной области в глубину (в подповерхностные слои), чем характеризуется превышение групповой скорости волн над фазовой.

Расчет длин и соответствующих скоростей волн в металле выполняют по известным методикам с учетом вышеприведенных формул и констант.

В таблице приведены результаты апробации заявляемого способа.

Таблица
Результаты апробации заявляемого способа
dn/d	Расстояние t упрочненной области от поверхности, мкм
-0.7	450
-0.8	380
-0.9	270
0	195
0.1	242
0.2	388
0.3	464

Источники информации

1. Лахтин Ю.М., Леонтьева В.П. Материаловедение. - М.: Машиностроение, 1990. С.528.

2. Патент РФ №2162111, С 21 D 1/04 от 16.11.1998.